キュリー・ワイスの法則

キュリー・ワイスの法則（キュリー・ワイス則）とは、強磁性や反強磁性のキュリー点以上の温度における磁化率の振る舞いを説明する法則である。ピエール・ワイス (Pierre Weiss) が1907年に発表した分子場理論により求めた。キュリー・ワイスの法則は:<math>\\chi = \\frac{T - \\theta_p}</math>で表される。ここで:<math>\\chi</math> は磁化率:C は物質固有のキュリー定数:T は物質の絶対温度（単位はケルビン）:<math>\\theta_p</math> は常磁性キュリー温度（単位はケルビン）。これは、常磁性体におけるキュリーの法則:<math>\\chi = \\frac</math>を拡張し、<math>\\theta_p</math>の分だけ平行移動させたものととらえることができる。この<math>\\theta_p</math>は常磁性キュリー温度や漸近キュリー温度、漸近キュリー点などと呼ばれ、強磁性から反磁性へと転移する温度である強磁性キュリー温度T_cとはやや異なった値を示す。具体的には一般に、強磁性体では<math>\\theta_p</math>はT_cよりも少しだけ大きい値をとり、反強磁性体では負の温度となる。常磁性キュリー温度<math>\\theta_p</math>は、磁化率の逆数1/χのグラフを低温側に延長して、x軸と交わる (1/χ = 0) 温度として求めることができる。なお、強磁性体や反強磁性体では、強磁性キュリー温度やこれよりも低い温度においては、その物質は自発磁化を有し、キュリー・ワイスの法則は適用できない。多くの物質（特に強磁性体）において、キュリー・ワイスの法則は常磁性キュリー温度付近の磁化率を説明することができない。これは、キュリー・ワイスの法則が平均場近似に基づいているためである。代わりに臨界指数<math>\\gamma</math>を用い、以下の式により臨界挙動を取り扱うことができる。:<math>\\chi \\sim \\frac</math>しかし、<math>T \\gg T_c</math>の温度領域においてはキュリー・ワイスの法則が依然有効である。強磁性体や強磁性体においては、その磁化率を測定し、キュリー・ワイスの法則よりキュリー